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We present measurements of the branching fractions and charge asymmetries of B decays to all D-(*)(D) over bar ((*)) modes. Using 232x10(6) B (B) over bar pairs recorded on the Upsilon(4S) resonance by the BABAR detector at the e(+)e(-) asymmetric B factory PEP-II at the Stanford Linear Accelerator Center, we measure the branching fractions B(B-0 -> D*+D*-)=(8.1 +/- 0.6 +/- 1.0)x10(-4), B(B-0 ->(DD -/+)-D-*+/-)=(5.7 +/- 0.7 +/- 0.7)x10(-4), B(B-0 -> D+D-)=(2.8 +/- 0.4 +/- 0.5)x10(-4), B(B+-> D*+(D) over bar (*0))=(8.1 +/- 1.2 +/- 1.2)x10(-4), B(B+-> D*+(D) over bar (0))=(3.6 +/- 0.5 +/- 0.4)x10(-4), B(B+-> D+(D) over bar (*0))=(6.3 +/- 1.4 +/- 1.0)x10(-4), and B(B+-> D+($) over bar (0))=(3.8 +/- 0.6 +/- 0.5)x10(-4), where in each case the first uncertainty is statistical and the second systematic. We also determine the limits B(B-0 -> D-*0(D) over bar (*0))< 0.9x10(-4), B(B-0 -> D-*0(D) over bar (0))< 2.9x10(-4), and B(B-0 -> D-0(D) over bar (0))< 0.6x10(-4), each at 90% confidence level. All decays above denote either member of a charge-conjugate pair. We also determine the CP-violating charge asymmetries A(B-0 ->(DD -/+)-D-*+/-)=0.03 +/- 0.10 +/- 0.02, A(B+-> D*+(D) over bar (*0))=-0.15 +/- 0.11 +/- 0.02, A(B+-> D*+(D) over bar (0))=-0.06 +/- 0.13 +/- 0.02, A(B+-> D+(D) over bar (*0))=0.13 +/- 0.18 +/- 0.04, and A(B+-> D+(D) over bar (0))=-0.13 +/- 0.14 +/- 0.02. Additionally, when we combine these results with information from time-dependent CP asymmetries in B-0 -> D(*)+D(*)- decays and world-averaged branching fractions of B decays to D-s((*))(D) over bar ((*)) modes, we find the Cabibbo-Kobayashi-Maskawa phase gamma is favored to lie in the range (0.07-2.77) radians (with a +0 or +pi radians ambiguity) at 68% confidence level.
Measurement of branching fractions and CP-violating charge asymmetries for B-meson decays to D-(*)(D)over-bar((*)), and implications for the Cabibbo-Kobayashi-Maskawa angle gamma
Aubert B.;Barate R.;Bona M.;Boutigny D.;Couderc F.;Karyotakis Y.;Lees J. P.;Poireau V.;Tisserand V.;Zghiche A.;Grauges E.;PALANO, Antimo;PAPPAGALLO, MARCO IGNAZIO;Chen J. C.;Qi N. D.;Rong G.;Wang P.;Zhu Y. S.;Eigen G.;Ofte I.;Stugu B.;Abrams G. S.;Battaglia M.;Brown D. N.;Button Shafer J.;Cahn R. N.;Charles E.;Day C. T.;Gill M. S.;Groysman Y.;Jacobsen R. G.;Kadyk J. A.;Kerth L. T.;Kolomensky Y.u. G.;Kukartsev G.;Lynch G.;Mir L. M.;Oddone P. J.;Orimoto T. J.;Pripstein M.;Roe N. A.;Ronan M. T.;Wenzel W. A.;Barrett M.;Ford K. E.;Harrison T. J.;Hart A. J.;Hawkes C. M.;Morgan S. E.;Watson A. T.;Goetzen K.;Held T.;Koch H.;Lewandowski B.;Pelizaeus M.;Peters K.;Schroeder T.;Steinke M.;Boyd J. T.;Burke J. P.;Cottingham W. N.;Walker D.;Cuhadar Donszelmann T.;Fulsom B. G.;Hearty C.;Knecht N. S.;Mattison T. S.;McKenna J. A.;Khan A.;Kyberd P.;Saleem M.;Teodorescu L.;Blinov V. E.;Bukin A. D.;Druzhinin V. P.;Golubev V. B.;Onuchin A. P.;Serednyakov S. I.;Skovpen Y.u. I.;Solodov E. P.;Todyshev K. Yu;Best D. S.;Bondioli M.;Bruinsma M.;Chao M.;Curry S.;Eschrich I.;Kirkby D.;Lankford A. J.;Lund P.;Mandelkern M.;Mommsen R. K.;Roethel W.;Stoker D. P.;Abachi S.;Buchanan C.;Foulkes S. D.;Gary J. W.;Long O.;Shen B. C.;Wang K.;Zhang L.;Hadavand H. K.;Hill E. J.;Paar H. P.;Rahatlou S.;Sharma V.;Berryhill J. W.;Campagnari C.;Cunha A.;Dahmes B.;Hong T. M.;Kovalskyi D.;Richman J. D.;Beck T. W.;Eisner A. M.;Flacco C. J.;Heusch C. A.;Kroseberg J.;Lockman W. S.;Nesom G.;Schalk T.;Schumm B. A.;Seiden A.;Spradlin P.;Williams D. C.;Wilson M. G.;Albert J.;Chen E.;Dvoretskii A.;Hitlin D. G.;Narsky I.;Piatenko T.;Porter F. C.;Ryd A.;Samuel A.;Andreassen R.;Mancinelli G.;Meadows B. T.;Sokoloff M. D.;Blanc F.;Bloom P. C.;Chen S.;Ford W. T.;Hirschauer J. F.;Kreisel A.;Nauenberg U.;Olivas A.;Ruddick W. O.;Smith J. G.;Ulmer K. A.;Wagner S. R.;Zhang J.;Chen A.;Eckhart E. A.;Soffer A.;Toki W. H.;Wilson R. J.;Winklmeier F.;Zeng Q.;Altenburg D. D.;Feltresi E.;Hauke A.;Jasper H.;Spaan B.;Brandt T.;Klose V.;Lacker H. M.;Mader W. F.;Nogowski R.;Petzold A.;Schubert J.;Schubert K. R.;Schwierz R.;Sundermann J. E.;Volk A.;Bernard D.;Bonneaud G. R.;Grenier P.;Latour E.;Thiebaux C.h.;Verderi M.;Bard D. J.;Clark P. J.;Gradl W.;Muheim F.;Playfer S.;Robertson A. I.;Xie Y.;Andreotti M.;Bettoni D.;Bozzi C.;Calabrese R.;Cibinetto G.;Luppi E.;Negrini M.;Petrella A.;Piemontese L.;Prencipe E.;Anulli F.;Baldini Ferroli R.;Calcaterra A.;de Sangro R.;Finocchiaro G.;Pacetti S.;Patteri P.;Peruzzi I. M.;Piccolo M.;Rama M.;Zallo A.;Buzzo A.;Capra R.;Contri R.;Lo Vetere M.;Macri M. M.;Monge M. R.;Passaggio S.;Patrignani C.;Robutti E.;Santroni A.;Tosi S.;Brandenburg G.;Chaisanguanthum K. S.;Morii M.;Wu J.;Dubitzky R. S.;Marks J.;Schenk S.;Uwer U.;Bhimji W.;Bowerman D. A.;Dauncey P. D.;Egede U.;Flack R. L.;Gaillard J. R.;Nash J. . A.;Nikolich M. B.;Vazquez W. Panduro;Chai X.;Charles M. J.;Mallik U.;Meyer N. T.;Ziegler V.;Cochran J.;Crawley H. B.;Dong L.;Eyges V.;Meyer W. T.;Prell S.;Rosenberg E. I.;Rubin A. E.;Gritsan A. V.;Fritsch M.;Schott G.;Arnaud N.;Davier M.;Grosdidier G.;Hocker A.;Le Diberder F.;Lepeltier V.;Lutz A. M.;Oyanguren A.;Pruvot S.;Rodier S.;Roudeau P.;Schune M. H.;Stocchi A.;Wang W. F.;Wormser G.;Cheng C. H.;Lange D. J.;Wright D. M.;Chavez C. A.;Forster I. J.;Fry J. R.;Gabathuler E.;Gamet R.;George K. A.;Hutchcroft D. E.;Payne D. J.;Schofield K. C.;Touramanis C.;Bevan A. J.;Di Lodovico F.;Menges W.;Sacco R.;Brown C. L.;Cowan G.;Flaecher H. U.;Hopkins D. A.;Jackson P. S.;McMahon T. R.;Ricciardi S.;Salvatore F.;Brown D. N.;Davis C. L.;Allison J.;Barlow N. R.;Barlow R. J.;Chia Y. M.;Edgar C. L.;Kelly M. P.;Lafferty G. D.;Naisbit M. T.;Williams J. C.;Yi J. I.;Chen C.;Hulsbergen W. D.;Jawahery A.;Lae C. K.;Roberts D. A.;Simi G.;Blaylock G.;Dallapiccola C.;Hertzbach S. S.;Li X.;Moore T. B.;Saremi S.;Staengle H.;Willocq S. Y.;Cowan R.;Koeneke K.;Sciolla G.;Sekula S. J.;Spitznagel M.;Taylor F.;Yamamoto R. K.;Kim H.;Patel P. M.;Potter C. T.;Robertson S. H.;Lazzaro A.;Lombardo V.;Palombo F.;Bauer J. M.;Cremaldi L.;Eschenburg V.;Godang R.;Kroeger R.;Reidy J.;Sanders D. A.;Summers D. J.;Zhao H. W.;Brunet S.;Cote D.;Simard M.;Taras P.;Viaud F. B.;Nicholson H.;Cavallo N.;De Nardo G.;del Re D.;Fabozzi F.;Gatto C.;Lista L.;Monorchio D.;Paolucci P.;Piccolo D.;Sciacca C.;Baak M.;Bulten H.;Raven G.;Snoek H. L.;Jessop C. P.;LoSecco J. M.;Allmendinger T.;Benelli G.;Gan K. K.;Honscheid K.;Hufnagel D.;Jackson P. D.;Kagan H.;Kass R.;Pulliam T.;Rahimi A. M.;Ter Antonyan R.;Wong Q. K.;Blount N. L.;Brau J.;Frey R.;Igonkina O.;Lu M.;Rahmat R.;Sinev N. B.;Strom D.;Strube J.;Torrence E.;Galeazzi F.;Gaz A.;Margoni M.;Morandin M.;Posocco M.;Rotondo M.;Simonetto F.;Stroili R.;Voci C.;Benayoun M.;Chauveau J.;David P.;Del Buono L.;de la Vaissiere C.h.;Hamon O.;Hartfiel B. L.;John M. J. J.;Leruste P.h.;Malcles J.;Ocariz J.;Roos L.;Therin G.;Behera P. 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2006-01-01
Abstract
We present measurements of the branching fractions and charge asymmetries of B decays to all D-(*)(D) over bar ((*)) modes. Using 232x10(6) B (B) over bar pairs recorded on the Upsilon(4S) resonance by the BABAR detector at the e(+)e(-) asymmetric B factory PEP-II at the Stanford Linear Accelerator Center, we measure the branching fractions B(B-0 -> D*+D*-)=(8.1 +/- 0.6 +/- 1.0)x10(-4), B(B-0 ->(DD -/+)-D-*+/-)=(5.7 +/- 0.7 +/- 0.7)x10(-4), B(B-0 -> D+D-)=(2.8 +/- 0.4 +/- 0.5)x10(-4), B(B+-> D*+(D) over bar (*0))=(8.1 +/- 1.2 +/- 1.2)x10(-4), B(B+-> D*+(D) over bar (0))=(3.6 +/- 0.5 +/- 0.4)x10(-4), B(B+-> D+(D) over bar (*0))=(6.3 +/- 1.4 +/- 1.0)x10(-4), and B(B+-> D+($) over bar (0))=(3.8 +/- 0.6 +/- 0.5)x10(-4), where in each case the first uncertainty is statistical and the second systematic. We also determine the limits B(B-0 -> D-*0(D) over bar (*0))< 0.9x10(-4), B(B-0 -> D-*0(D) over bar (0))< 2.9x10(-4), and B(B-0 -> D-0(D) over bar (0))< 0.6x10(-4), each at 90% confidence level. All decays above denote either member of a charge-conjugate pair. We also determine the CP-violating charge asymmetries A(B-0 ->(DD -/+)-D-*+/-)=0.03 +/- 0.10 +/- 0.02, A(B+-> D*+(D) over bar (*0))=-0.15 +/- 0.11 +/- 0.02, A(B+-> D*+(D) over bar (0))=-0.06 +/- 0.13 +/- 0.02, A(B+-> D+(D) over bar (*0))=0.13 +/- 0.18 +/- 0.04, and A(B+-> D+(D) over bar (0))=-0.13 +/- 0.14 +/- 0.02. Additionally, when we combine these results with information from time-dependent CP asymmetries in B-0 -> D(*)+D(*)- decays and world-averaged branching fractions of B decays to D-s((*))(D) over bar ((*)) modes, we find the Cabibbo-Kobayashi-Maskawa phase gamma is favored to lie in the range (0.07-2.77) radians (with a +0 or +pi radians ambiguity) at 68% confidence level.
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La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
