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We report the results of a search for Z(4430)(-) decay to J/psi pi(-) or psi(2S)pi(-) in B--,B-0 -> J/psi pi K--(0,+) and B--,B-0 -> psi(2S)pi K--(0,+) decays. The data were collected with the BABAR detector at the SLAC PEP-II asymmetric-energy e(+)e(-) collider operating at center-of-mass energy 10.58 GeV, and the sample corresponds to an integrated luminosity of 413 fb(-1). Each K pi(-) mass distribution exhibits clear K*(892) and K-2*(1430) signals, and the efficiency-corrected spectrum is well described by a superposition of the associated Breit-Wigner intensity distributions, together with an S-wave contribution obtained from the LASS I = 1/2 K pi(-) scattering amplitude measurements. Each K pi(-) angular distribution varies significantly in structure with K pi(-) mass, and is represented in terms of low-order Legendre polynomial moments. We find that each J/psi pi(-) or psi(2S)pi(-) mass distribution is well described by the reflection of the measured K pi(-) mass and angular distribution structures. We see no significant evidence for a Z(4430)(-) signal for any of the processes investigated, neither in the total J/psi pi(-) or psi(2S)pi(-) mass distribution, nor in the corresponding distributions for the regions of K pi(-) mass for which observation of the Z(4430)(-) signal was reported. We obtain branching-fraction upper limits B(B--> Z(-)(K) over bar (0), Z(-)-> J/psi pi(-))<1.5x10(-5), B(B-0 -> Z(-)K(+), Z(-)-> J/psi pi(-))<0.4x10(-5), B(B--> Z(-)(K) over bar (0), Z(-)->psi(2S)pi(-))<4.7x10(-5), and B(B-0 -> Z(-)K(+), Z(-)->psi(2S)pi(-))<3.1x10(-5) at 95% confidence level, where the Z(4430)(-) mass and width have been fixed to the reported central values.
Search for the Z(4430)(-) at BABAR
Aubert B.;Bona M.;Karyotakis Y.;Lees J. P.;Poireau V.;Prencipe E.;Prudent X.;Tisserand V.;Garra Tico J.;Grauges E.;Lopez L.;PALANO, Antimo;PAPPAGALLO, MARCO IGNAZIO;Eigen G.;Stugu B.;Sun L.;Abrams G. S.;Battaglia M.;Brown D. N.;Cahn R. N.;Jacobsen R. G.;Kerth L. T.;Kolomensky Y.u. G.;Lynch G.;Osipenkov I. L.;Ronan M. T.;Tackmann K.;Tanabe T.;Hawkes C. M.;Soni N.;Watson A. T.;Koch H.;Schroeder T.;Walker D.;Asgeirsson D. J.;Fulsom B. G.;Hearty C.;Mattison T. S.;McKenna J. A.;Barrett M.;Khan A.;Blinov V. E.;Bukin A. D.;Buzykaev A. R.;Druzhinin V. P.;Golubev V. B.;Onuchin A. P.;Serednyakov S. I.;Skovpen Y.u. I.;Solodov E. P.;Todyshev K. Y.u.;Bondioli M.;Curry S.;Eschrich I.;Kirkby D.;Lankford A. J.;Lund P.;Mandelkern M.;Martin E. C.;Stoker D. P.;Abachi S.;Buchanan C.;Atmacan H.;Gary J. W.;Liu F.;Long O.;Vitug G. M.;Yasin Z.;Zhang L.;Sharma V.;Campagnari C.;Hong T. M.;Kovalskyi D.;Mazur M. A.;Richman J. D.;Beck T. W.;Eisner A. M.;Flacco C. J.;Heusch C. A.;Kroseberg J.;Lockman W. S.;Martinez A. J.;Schalk T.;Schumm B. A.;Seiden A.;Wilson M. G.;Winstrom L. O.;Cheng C. H.;Doll D. A.;Echenard B.;Fang F.;Hitlin D. G.;Narsky I.;Piatenko T.;Porter F. C.;Andreassen R.;Mancinelli G.;Meadows B. T.;Mishra K.;Sokoloff M. D.;Bloom P. C.;Ford W. T.;Gaz A.;Hirschauer J. F.;Nagel M.;Nauenberg U.;Smith J. G.;Ulmer K. A.;Wagner S. R.;Ayad R.;Soffer A.;Toki W. H.;Wilson R. J.;Feltresi E.;Hauke A.;Jasper H.;Karbach M.;Merkel J.;Petzold A.;Spaan B.;Wacker K.;Kobel M. J.;Nogowski R.;Schubert K. R.;Schwierz R.;Volk A.;Bernard D.;Bonneaud G. R.;Latour E.;Verderi M.;Clark P. J.;Playfer S.;Watson J. E.;Andreotti M.;Bettoni D.;Bozzi C.;Calabrese R.;Cecchi A.;Cibinetto G.;Franchini P.;Luppi E.;Negrini M.;Petrella A.;Piemontese L.;Santoro V.;Baldini Ferroli R.;Calcaterra A.;de Sangro R.;Finocchiaro G.;Pacetti S.;Patteri P.;Peruzzi I. M.;Piccolo M.;Rama M.;Zallo A.;Buzzo A.;Contri R.;Lo Vetere M.;Macri M. M.;Monge M. 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D.;West T. J.;Yi J. I.;Anderson J.;Chen C.;Jawahery A.;Roberts D. A.;Simi G.;Tuggle J. M.;Dallapiccola C.;Li X.;Salvati E.;Saremi S.;Cowan R.;Dujmic D.;Fisher P. H.;Henderson S. W.;Sciolla G.;Spitznagel M.;Taylor F.;Yamamoto R. K.;Zhao M.;Patel P. M.;Robertson S. H.;Lazzaro A.;Lombardo V.;Palombo F.;Bauer J. M.;Cremaldi L.;Godang R.;Kroeger R.;Sanders D. A.;Summers D. J.;Zhao H. W.;Simard M.;Taras P.;Viaud F. B.;Nicholson H.;De Nardo G.;Lista L.;Monorchio D.;Onorato G.;Sciacca C.;Raven G.;Snoek H. L.;Jessop C. P.;Knoepfel K. J.;LoSecco J. M.;Wang W. F.;Benelli G.;Corwin L. A.;Honscheid K.;Kagan H.;Kass R.;Morris J. P.;Rahimi A. M.;Regensburger J. J.;Sekula S. J.;Wong Q. K.;Blount N. L.;Brau J.;Frey R.;Igonkina O.;Kolb J. A.;Lu M.;Rahmat R.;Sinev N. 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M.;Wilson J. R.;Allen M. T.;Aston D.;Bartoldus R.;Bechtle P.;Benitez J. F.;Cenci R.;Coleman J. P.;Convery M. R.;Dingfelder J. C.;Dorfan J.;Dubois Felsmann G. P.;Dunwoodie W.;Field R. C.;Gabareen A. M.;Gowdy S. J.;Graham M. T.;Grenier P.;Hast C.;Innes W. R.;Kaminski J.;Kelsey M. H.;Kim H.;Kim P.;Kocian M. L.;Leith D. W. G. S.;Li S.;Lindquist B.;Luitz S.;Luth V.;Lynch H. L.;MacFarlane D. B.;Marsiske H.;Messner R.;Muller D. R.;Neal H.;Nelson S.;O'Grady C. P.;Ofte I.;Perazzo A.;Perl M.;Ratcliff B. N.;Roodman A.;Salnikov A. A.;Schindler R. H.;Schwiening J.;Snyder A.;Su D.;Sullivan M. K.;Suzuki K.;Swain S. K.;Thompson J. M.;Va'vra J.;Wagner A. P.;Weaver M.;West C. A.;Wisniewski W. J.;Wittgen M.;Wright D. H.;Wulsin H. W.;Yarritu A. K.;Yi K.;Young C. C.;Ziegler V.;Burchat P. R.;Edwards A. J.;Majewski S. A.;Miyashita T. S.;Petersen B. A.;Wilden L.;Ahmed S.;Alam M. S.;Ernst J. A.;Pan B.;Saeed M. A.;Zain S. B.;Spanier S. M.;Wogsland B. J.;Eckmann R.;Ritchie J. L.;Ruland A. M.;Schilling C. 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2009-01-01
Abstract
We report the results of a search for Z(4430)(-) decay to J/psi pi(-) or psi(2S)pi(-) in B--,B-0 -> J/psi pi K--(0,+) and B--,B-0 -> psi(2S)pi K--(0,+) decays. The data were collected with the BABAR detector at the SLAC PEP-II asymmetric-energy e(+)e(-) collider operating at center-of-mass energy 10.58 GeV, and the sample corresponds to an integrated luminosity of 413 fb(-1). Each K pi(-) mass distribution exhibits clear K*(892) and K-2*(1430) signals, and the efficiency-corrected spectrum is well described by a superposition of the associated Breit-Wigner intensity distributions, together with an S-wave contribution obtained from the LASS I = 1/2 K pi(-) scattering amplitude measurements. Each K pi(-) angular distribution varies significantly in structure with K pi(-) mass, and is represented in terms of low-order Legendre polynomial moments. We find that each J/psi pi(-) or psi(2S)pi(-) mass distribution is well described by the reflection of the measured K pi(-) mass and angular distribution structures. We see no significant evidence for a Z(4430)(-) signal for any of the processes investigated, neither in the total J/psi pi(-) or psi(2S)pi(-) mass distribution, nor in the corresponding distributions for the regions of K pi(-) mass for which observation of the Z(4430)(-) signal was reported. We obtain branching-fraction upper limits B(B--> Z(-)(K) over bar (0), Z(-)-> J/psi pi(-))<1.5x10(-5), B(B-0 -> Z(-)K(+), Z(-)-> J/psi pi(-))<0.4x10(-5), B(B--> Z(-)(K) over bar (0), Z(-)->psi(2S)pi(-))<4.7x10(-5), and B(B-0 -> Z(-)K(+), Z(-)->psi(2S)pi(-))<3.1x10(-5) at 95% confidence level, where the Z(4430)(-) mass and width have been fixed to the reported central values.
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Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
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