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We present an analysis of exclusive charmless semileptonic B-meson decays based on 377 x 10(6) B (B) over bar pairs recorded with the BABAR detector at the Y(4S) resonance. We select four event samples corresponding to the decay modes B-0 -> pi(-)l(+)v, B+ -> pi(0)l(+)v, B-0 -> rho(-)l(+)v, and B+ -> rho(0)l(+)v and find the measured branching fractions to be consistent with isospin symmetry. Assuming isospin symmetry, we combine the two B -> pi lv samples, and similarly the two B -> rho lv samples, and measure the branching fractions B(B-0 -> pi(-)l(+)v) = (1.41 +/- 0.05 +/- 0.07) x 10(-4) and B(B-0 -> rho(-)l(+)v) = (1.75 +/- 0.15 +/- 0.27) x 10(-4), where the errors are statistical and systematic. We compare the measured distribution in q(2), the momentum transfer squared, with predictions for the form factors from QCD calculations and determine the Cabibbo-Kobayashi-Maskawa matrix element vertical bar V-ub vertical bar. Based on the measured partial branching fraction for B -> pi lv in the range q(2) < 12 GeV2 and the most recent QCD light-cone sum-rule calculations, we obtain vertical bar V-ub vertical bar = (3.78 +/- 0.13(-0.40)(+0.55)10(-3), where the errors refer to the experimental and theoretical uncertainties. From a simultaneous fit to the data over the full q(2) range and the FNAL/MILC lattice QCD results, we obtain vertical bar V-ub vertical bar = (2.95 +/- 0.31) x 10(-3) from B -> pi lv, where the error is the combined experimental and theoretical uncertainty.
Study of B -> pi lv and B -> rho lv decays and determination of vertical bar V-ub vertical bar
Sanchez P. del Amo;Lees J. P.;Poireau V.;Prencipe E.;Tisserand V.;Garra Tico J.;Grauges E.;Martinelli M.;PALANO, Antimo;PAPPAGALLO, MARCO IGNAZIO;Eigen G.;Stugu B.;Sun L.;Battaglia M.;Brown D. N.;Hooberman B.;Kerth L. T.;Kolomensky Y.u. G.;Lynch G.;Osipenkov I. L.;Tanabe T.;Hawkes C. M.;Soni N.;Watson A. T.;Koch H.;Schroeder T.;Asgeirsson D. J.;Hearty C.;Mattison T. S.;McKenna J. A.;Khan A.;Randle Conde A.;Blinov V. E.;Buzykaev A. R.;Druzhinin V. P.;Golubev V. B.;Onuchin A. P.;Serednyakov S. I.;Skovpen Y.u. I.;Solodov E. P.;Todyshev K. Y.u.;Yushkov A. N.;Bondioli M.;Curry S.;Kirkby D.;Lankford A. J.;Mandelkern M.;Martin E. C.;Stoker D. P.;Atmacan H.;Gary J. W.;Liu F.;Long O.;Vitug G. M.;Yasin Z.;Sharma V.;Campagnari C.;Hong T. M.;Kovalskyi D.;Richman J. D.;Eisner A. M.;Heusch C. A.;Kroseberg J.;Lockman W. S.;Martinez A. J.;Schalk T.;Schumm B. A.;Seiden A.;Winstrom L. O.;Cheng C. H.;Doll D. A.;Echenard B.;Hitlin D. G.;Ongmongkolkul P.;Porter F. C.;Rakitin A. Y.;Andreassen R.;Dubrovin M. S.;Mancinelli G.;Meadows B. T.;Sokoloff M. D.;Bloom P. C.;Ford W. T.;Gaz A.;Hirschauer J. F.;Nagel M.;Nauenberg U.;Smith J. G.;Wagner S. R.;Ayad R.;Toki W. H.;Hauke A.;Jasper H.;Karbach T. M.;Merkel J.;Petzold A.;Spaan B.;Wacker K.;Kobel M. J.;Schubert K. R.;Schwierz R.;Bernard D.;Verderi M.;Clark P. J.;Playfer S.;Watson J. E.;Andreotti M.;Bettoni D.;Bozzi C.;Calabrese R.;Cecchi A.;Cibinetto G.;Fioravanti E.;Franchini P.;Luppi E.;Munerato M.;Negrini M.;Petrella A.;Piemontese L.;Baldini Ferroli R.;Calcaterra A.;de Sangro R.;Finocchiaro G.;Nicolaci M.;Pacetti S.;Patteri P.;Peruzzi I. M.;Piccolo M.;Rama M.;Zallo A.;Contri R.;Guido E.;Lo Vetere M.;Monge M. R.;Passaggio S.;Patrignani C.;Robutti E.;Tosi S.;Bhuyan B.;Morii M.;Adametz A.;Marks J.;Schenk S.;Uwer U.;Bernlochner F. U.;Lacker H. M.;Lueck T.;Volk A.;Dauncey P. D.;Tibbetts M.;Behera P. K.;Mallik U.;Chen C.;Cochran J.;Crawley H. B.;Dong L.;Meyer W. T.;Prell S.;Rosenberg E. I.;Rubin A. E.;Gao Y. Y.;Gritsan A. V.;Guo Z. J.;Arnaud N.;Davier M.;Derkach D.;da Costa J. Firmino;Grosdidier G.;Le Diberder F.;Lutz A. M.;Malaescu B.;Perez A.;Roudeau P.;Schune M. H.;Serrano J.;Sordini V.;Stocchi A.;Wang L.;Wormser G.;Lange D. J.;Wright D. M.;Bingham I.;Burke J. P.;Chavez C. A.;Coleman J. P.;Fry J. R.;Gabathuler E.;Gamet R.;Hutchcroft D. E.;Payne D. J.;Touramanis C.;Bevan A. J.;Di Lodovico F.;Sacco R.;Sigamani M.;Cowan G.;Paramesvaran S.;Wren A. C.;Brown D. N.;Davis C. L.;Denig A. G.;Fritsch M.;Gradl W.;Hafner A.;Alwyn K. E.;Bailey D.;Barlow R. J.;Jackson G.;Lafferty G. D.;West T. J.;Anderson J.;Cenci R.;Jawahery A.;Roberts D. A.;Simi G.;Tuggle J. M.;Dallapiccola C.;Salvati E.;Cowan R.;Dujmic D.;Fisher P. H.;Sciolla G.;Yamamoto R. K.;Zhao M.;Patel P. M.;Robertson S. H.;Schram M.;Biassoni P.;Lazzaro A.;Lombardo V.;Palombo F.;Stracka S.;Cremaldi L.;Godang R.;Kroeger R.;Sonnek P.;Summers D. J.;Zhao H. W.;Nguyen X.;Simard M.;Taras P.;De Nardo G.;Monorchio D.;Onorato G.;Sciacca C.;Raven G.;Snoek H. L.;Jessop C. P.;Knoepfel K. J.;LoSecco J. M.;Wang W. F.;Corwin L. A.;Honscheid K.;Kass R.;Morris J. P.;Rahimi A. M.;Blount N. L.;Brau J.;Frey R.;Igonkina O.;Kolb J. A.;Rahmat R.;Sinev N. B.;Strom D.;Strube J.;Torrence E.;Castelli G.;Feltresi E.;Gagliardi N.;Margoni M.;Morandin M.;Posocco M.;Rotondo M.;Simonetto F.;Stroili R.;Ben Haim E.;Bonneaud G. R.;Briand H.;Chauveau J.;Hamon O.;Leruste P.h.;Marchiori G.;Ocariz J.;Prendki J.;Sitt S.;Biasini M.;Manoni E.;Angelini C.;Batignani G.;Bettarini S.;Calderini G.;Carpinelli M.;Cervelli A.;Forti F.;Giorgi M. A.;Lusiani A.;Neri N.;Paoloni E.;Rizzo G.;Walsh J. J.;Pegna D. Lopes;Lu C.;Olsen J.;Smith A. J. S.;Telnov A. V.;Anulli F.;Baracchini E.;Cavoto G.;Faccini R.;Ferrarotto F.;Ferroni F.;Gaspero M.;Gioi L. Li;Mazzoni M. A.;Piredda G.;Renga F.;Ebert M.;Hartmann T.;Leddig T.;Schroeder H.;Waldi R.;Adye T.;Franek B.;Olaiya E. O.;Wilson F. F.;Emery S.;de Monchenault G. Hamel;Vasseur G.;Yeche C.h.;Zito M.;Allen M. T.;Aston D.;Bard D. J.;Bartoldus R.;Benitez J. F.;Cartaro C.;Convery M. R.;Dingfelder J. C.;Dorfan J.;Dubois Felsmann G. P.;Dunwoodie W.;Field R. C.;Sevilla M. Franco;Fulsom B. G.;Gabareen A. M.;Graham M. T.;Grenier P.;Hast C.;Innes W. R.;Kelsey M. H.;Kim H.;Kim P.;Kocian M. L.;Leith D. W. G. S.;Li S.;Lindquist B.;Luitz S.;Luth V.;Lynch H. L.;MacFarlane D. B.;Marsiske H.;Muller D. R.;Neal H.;Nelson S.;O'Grady C. P.;Ofte I.;Perl M.;Ratcliff B. N.;Roodman A.;Salnikov A. A.;Santoro V.;Schindler R. H.;Schwiening J.;Snyder A.;Su D.;Sullivan M. K.;Suzuki K.;Thompson J. M.;Va'vra J.;Wagner A. P.;Weaver M.;West C. A.;Wisniewski W. J.;Wittgen M.;Wright D. H.;Wulsin H. W.;Yarritu A. K.;Young C. C.;Ziegler V.;Chen X. R.;Park W.;Purohit M. V.;White R. M.;Wilson J. R.;Sekula S. J.;Bellis M.;Burchat P. R.;Edwards A. J.;Miyashita T. S.;Ahmed S.;Alam M. S.;Ernst J. A.;Pan B.;Saeed M. A.;Zain S. B.;Guttman N.;Soffer A.;Lund P.;Spanier S. M.;Eckmann R.;Ritchie J. L.;Ruland A. M.;Schilling C. J.;Schwitters R. F.;Wray B. C.;Izen J. M.;Lou X. C.;Bianchi F.;Gamba D.;Pelliccioni M.;Bomben M.;Della Ricca G.;Lanceri L.;Vitale L.;Azzolini V.;Lopez March N.;Martinez Vidal F.;Milanes D. A.;Oyanguren A.;Albert J.;Banerjee S.w.;Choi H. H. F.;Hamano K.;King G. J.;Kowalewski R.;Lewczuk M. J.;Nugent I. M.;Roney J. M.;Sobie R. J.;Gershon T. J.;Harrison P. F.;Ilic J.;Latham T. E.;Mohanty G. B.;Puccio E. M. T.;Band H. R.;Chen X.;Dasu S.;Flood K. T.;Pan Y.;Prepost R.;Vuosalo C. O.;Wu S. L.
2011-01-01
Abstract
We present an analysis of exclusive charmless semileptonic B-meson decays based on 377 x 10(6) B (B) over bar pairs recorded with the BABAR detector at the Y(4S) resonance. We select four event samples corresponding to the decay modes B-0 -> pi(-)l(+)v, B+ -> pi(0)l(+)v, B-0 -> rho(-)l(+)v, and B+ -> rho(0)l(+)v and find the measured branching fractions to be consistent with isospin symmetry. Assuming isospin symmetry, we combine the two B -> pi lv samples, and similarly the two B -> rho lv samples, and measure the branching fractions B(B-0 -> pi(-)l(+)v) = (1.41 +/- 0.05 +/- 0.07) x 10(-4) and B(B-0 -> rho(-)l(+)v) = (1.75 +/- 0.15 +/- 0.27) x 10(-4), where the errors are statistical and systematic. We compare the measured distribution in q(2), the momentum transfer squared, with predictions for the form factors from QCD calculations and determine the Cabibbo-Kobayashi-Maskawa matrix element vertical bar V-ub vertical bar. Based on the measured partial branching fraction for B -> pi lv in the range q(2) < 12 GeV2 and the most recent QCD light-cone sum-rule calculations, we obtain vertical bar V-ub vertical bar = (3.78 +/- 0.13(-0.40)(+0.55)10(-3), where the errors refer to the experimental and theoretical uncertainties. From a simultaneous fit to the data over the full q(2) range and the FNAL/MILC lattice QCD results, we obtain vertical bar V-ub vertical bar = (2.95 +/- 0.31) x 10(-3) from B -> pi lv, where the error is the combined experimental and theoretical uncertainty.
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Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
