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We search for single-photon decays of the Upsilon(1S) resonance, Upsilon gamma + invisible, where the invisible state is either a particle of definite mass, such as a light Higgs boson A⁰, or a pair of dark matter particles, chichi. Both A⁰ and chi are assumed to have zero spin. We tag Upsilon(1S) decays with a dipion transition Upsilon(2S) pi⁺pi⁻Upsilon(1S) and look for events with a single energetic photon and significant missing energy. We find no evidence for such processes in the mass range m(A⁰) ≤ 9.2 GeV and m(chi) ≤ 4.5 GeV in the sample of 98 * 10⁶ Upsilon(2S) decays collected with the BABAR detector and set stringent limits on new physics models that contain light dark matter states.
Search for production of invisible final states in single-photon decays of Upsilon(1S).
del Amo Sanchez P;Lees J. P;Poireau V;Prencipe E;Tisserand V;Garra Tico J;Grauges E;Martinelli M;Milanes D. A;PALANO, Antimo;Eigen G;Stugu B;Sun L;Brown D. N;Chistiakova M. V;Jensen F;Kerth L. T;Kolomensky Yu G;Lynch G;Osipenkov I. L;Koch H;Schroeder T;Asgeirsson D. J;Hearty C;Mattison T. S;McKenna J. A;Khan A;Randle Conde A;Blinov V. E;Buzykaev A. R;Druzhinin V. P;Golubev V. B;Kravchenko E. A;Onuchin A. P;Serednyakov S. I;Skovpen Yu I;Solodov E. P;Todyshev K. Yu;Yushkov A. N;Bondioli M;Curry S;Kirkby D;Lankford A. J;Mandelkern M;Martin E. C;Stoker D. P;Atmacan H;Gary J. W;Liu F;Long O;Vitug G. M;Campagnari C;Hong T. M;Kovalskyi D;Richman J. D;West C;Eisner A. M;Heusch C. A;Kroseberg J;Lockman W. S;Martinez A. J;Schalk T;Schumm B. A;Seiden A;Winstrom L. O;Cheng C. H;Doll D. A;Echenard B;Hitlin D. G;Ongmongkolkul P;Porter F. C;Rakitin A. Y;Andreassen R;Dubrovin M. S;Mancinelli G;Meadows B. T;Sokoloff M. D;Bloom P. C;Ford W. T;Gaz A;Nagel M;Nauenberg U;Smith J. G;Wagner S. R;Ayad R;Toki W. H;Jasper H;Karbach T. M;Petzold A;Spaan B;Kobel M. J;Schubert K. R;Schwierz R;Bernard D;Verderi M;Clark P. J;Playfer S;Watson J. E;Andreotti M;Bettoni D;Bozzi C;Calabrese R;Cecchi A;Cibinetto G;Fioravanti E;Franchini P;Garzia I;Luppi E;Munerato M;Negrini M;Petrella A;Piemontese L;Baldini Ferroli R;Calcaterra A;de Sangro R;Finocchiaro G;Nicolaci M;Pacetti S;Patteri P;Peruzzi I. M;Piccolo M;Rama M;Zallo A;Contri R;Guido E;Lo Vetere M;Monge M. R;Passaggio S;Patrignani C;Robutti E;Tosi S;Bhuyan B;Prasad V;Lee C. L;Morii M;Adametz A;Marks J;Uwer U;Bernlochner F. U;Ebert M;Lacker H. M;Lueck T;Volk A;Dauncey P. D;Tibbetts M;Behera P. K;Mallik U;Chen C;Cochran J;Crawley H. B;Dong L;Meyer W. T;Prell S;Rosenberg E. I;Rubin A. E;Gritsan A. V;Guo Z. J;Arnaud N;Davier M;Derkach D;Firmino da Costa J;Grosdidier G;Le Diberder F;Lutz A. M;Malaescu B;Perez A;Roudeau P;Schune M. H;Serrano J;Sordini V;Stocchi A;Wang L;Wormser G;Lange D. J;Wright D. M;Bingham I;Chavez C. A;Coleman J. P;Fry J. R;Gabathuler E;Gamet R;Hutchcroft D. E;Payne D. J;Touramanis C;Bevan A. J;Di Lodovico F;Sacco R;Sigamani M;Cowan G;Paramesvaran S;Wren A. C;Brown D. N;Davis C. L;Denig A. G;Fritsch M;Gradl W;Hafner A;Alwyn K. E;Bailey D;Barlow R. J;Jackson G;Lafferty G. D;Anderson J;Cenci R;Jawahery A;Roberts D. A;Simi G;Tuggle J. M;Dallapiccola C;Salvati E;Cowan R;Dujmic D;Sciolla G;Zhao M;Lindemann D;Patel P. M;Robertson S. H;Schram M;Biassoni P;Lazzaro A;Lombardo V;Palombo F;Stracka S;Cremaldi L;Godang R;Kroeger R;Sonnek P;Summers D. J;Nguyen X;Simard M;Taras P;De Nardo G;Monorchio D;Onorato G;Sciacca C;Raven G;Snoek H. L;Jessop C. P;Knoepfel K. J;LoSecco J. M;Wang W. F;Corwin L. A;Honscheid K;Kass R;Morris J. P;Blount N. L;Brau J;Frey R;Igonkina O;Kolb J. A;Rahmat R;Sinev N. B;Strom D;Strube J;Torrence E;Castelli G;Feltresi E;Gagliardi N;Margoni M;Morandin M;Posocco M;Rotondo M;Simonetto F;Stroili R;Ben Haim E;Bonneaud G. R;Briand H;Calderini G;Chauveau J;Hamon O;Leruste Ph;Marchiori G;Ocariz J;Prendki J;Sitt S;Biasini M;Manoni E;Rossi A;Angelini C;Batignani G;Bettarini S;Carpinelli M;Casarosa G;Cervelli A;Forti F;Giorgi M. A;Lusiani A;Neri N;Paoloni E;Rizzo G;Walsh J. J;Lopes Pegna D;Lu C;Olsen J;Smith A. J. S;Telnov A. V;Anulli F;Baracchini E;Cavoto G;Faccini R;Ferrarotto F;Ferroni F;Gaspero M;Li Gioi L;Mazzoni M. A;Piredda G;Renga F;Hartmann T;Leddig T;Schroder H;Waldi R;Adye T;Franek B;Olaiya E. O;Wilson F. F;Emery S;Hamel de Monchenault G;Vasseur G;Yeche Ch;Zito M;Allen M. T;Aston D;Bard D. J;Bartoldus R;Benitez J. F;Cartaro C;Convery M. R;Dorfan J;Dubois Felsmann G. P;Dunwoodie W;Field R. C;Franco Sevilla M;Fulsom B. G;Gabareen A. M;Graham M. T;Grenier P;Hast C;Innes W. R;Kelsey M. H;Kim H;Kim P;Kocian M. L;Leith D. W. G. S;Li S;Lindquist B;Luitz S;Luth V;Lynch H. L;MacFarlane D. B;Marsiske H;Muller D. R;Neal H;Nelson S;O'Grady C. P;Ofte I;Perl M;Pulliam T;Ratcliff B. N;Roodman A;Salnikov A. A;Santoro V;Schindler R. H;Schwiening J;Snyder A;Su D;Sullivan M. K;Sun S;Suzuki K;Thompson J. M;Va'vra J;Wagner A. P;Weaver M;Wisniewski W. J;Wittgen M;Wright D. H;Wulsin H. W;Yarritu A. K;Young C. C;Ziegler V;Chen X. R;Park W;Purohit M. V;White R. M;Wilson J. R;Sekula S. J;Bellis M;Burchat P. R;Edwards A. J;Miyashita T. S;Ahmed S;Alam M. S;Ernst J. A;Pan B;Saeed M. A;Zain S. B;Guttman N;Soffer A;Lund P;Spanier S. M;Eckmann R;Ritchie J. L;Ruland A. M;Schilling C. J;Schwitters R. F;Wray B. C;Izen J. M;Lou X. C;Bianchi F;Gamba D;Pelliccioni M;Bomben M;Lanceri L;Vitale L;Lopez March N;Martinez Vidal F;Oyanguren A;Albert J;Banerjee Sw;Choi H. H. F;Hamano K;King G. J;Kowalewski R;Lewczuk M. J;Lindsay C;Nugent I. M;Roney J. M;Sobie R. J;Gershon T. J;Harrison P. F;Latham T. E;Puccio E. M. T;Band H. R;Dasu S;Flood K. T;Pan Y;Prepost R;Vuosalo C. O;Wu S. L.
2011
Abstract
We search for single-photon decays of the Upsilon(1S) resonance, Upsilon gamma + invisible, where the invisible state is either a particle of definite mass, such as a light Higgs boson A⁰, or a pair of dark matter particles, chichi. Both A⁰ and chi are assumed to have zero spin. We tag Upsilon(1S) decays with a dipion transition Upsilon(2S) pi⁺pi⁻Upsilon(1S) and look for events with a single energetic photon and significant missing energy. We find no evidence for such processes in the mass range m(A⁰) ≤ 9.2 GeV and m(chi) ≤ 4.5 GeV in the sample of 98 * 10⁶ Upsilon(2S) decays collected with the BABAR detector and set stringent limits on new physics models that contain light dark matter states.
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2021-2023 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.